一、带电粒子在匀强磁场中的圆周运动分析
1.运动特点
带电粒子以垂直于磁场方向进入磁场,其轨迹是一段圆弧. 2.圆心的确定
(1)基本思路:与速度方向垂直的直线和图中弦的中垂线一定过圆心. (2)常用的两种方法
①已知入射方向和出射方向时,可通过入射点和出射点分别作垂直于入射方向和出射方向的直线,两条直线的交点就是圆弧轨道的圆心(如图8-2-5所示,图中P为入射点,M为出射点).
图8-2-5 图8-2-6
②已知入射点、入射方向和出射点的位置时,可以通过入射点作入射方向的垂线,连接入射点和出射点,作其中垂线,这两条垂线的交点就是圆弧轨道的圆心(如图8-2-6所示,P为入射点,M为出射点).
(3)带电粒子在不同边界磁场中的运动
①直线边界(进出磁场具有对称性,如图8-2-7)
②平行边界(存在临界条件,如图8-2-8)
图8-2-7 图8-2-8
- 1 -
③圆形边界(沿径向射入必沿径向射出,如图8-2-9)
图8-2-9
3.半径的确定
(1)做出带电粒子在磁场中运动的几何关系图.
(2)运用几何知识(勾股定理、正余弦定理、三角函数)通过数学方法求出半径的大小. 4.运动时间的确定
粒子在磁场中运动一周的时间为T,当粒子运动的圆弧所对应的圆心角为α时,其运动时间由下式表示: ααt=T(或t=T). 360°2π
例:扭摆器是同步辐射装置中的插入件,能使粒子的运动轨迹发生扭摆.其简化模型如图8-2-10所示:Ⅰ、Ⅱ两处的条形匀强磁场区边界竖直,相距为L,磁场方向相反且垂直于纸面.一质量为m、电量为-q、重力不计的粒子,从靠行板电容器MN板处由静止释放,极板间电压为U,粒子经电场加速后平行于纸面射入Ⅰ区,射入时速度与水平方向夹角θ=30°.
(1)当Ⅰ区宽度L1=L、磁感应强度大小B1=B0时,粒子从Ⅰ区右边界射出时速度与水平方向夹角也为30°,求B0及粒子在Ⅰ区运动的时间t;
(2)若Ⅱ区宽度L2=L1=L、磁感应强度大小B2=B1=B0,求粒子在Ⅰ区的最高点与Ⅱ区的最低点之间的高度差h;
(3)若L2=L1=L、B1=B0,为使粒子能返回Ⅰ区,求B2应满足的条件.
图8-2-10
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【解析】 (1)如图甲所示,设粒子射入磁场Ⅰ区的速度为v,在磁场Ⅰ区中做圆周运动的半径为R1,由动能定理和牛顿第二定律得
图甲
1
qU=mv2①
2v2
qvB1=m②
R1
B1=B0
由几何知识得 L=2R1 sin θ③
联立①②③式,代入数据得 1B0=
L
2mU④ q
设粒子在磁场Ⅰ区中做圆周运动的周期为T,运动的时间为t 2πR1T=⑤
v2θt=T⑥ 360°
联立②④⑤⑥式,代入数据得 πLt=
3
m.⑦ 2qU
(2)设粒子在磁场Ⅱ区做圆周运动的半径为R2,由牛顿第二定律得 v2
qvB2=m⑧
R2
由几何知识可得
h=(R1+R2)(1-cos θ)+Ltan θ⑨ 联立②③⑧⑨式,代入数据得 2
h=(2-3)L.⑩
3
(3)如图乙所示,为使粒子能再次回到Ⅰ区,应满足R2(1+sin θ) 图乙 联立①⑧⑪式,代入数据得 3B2>L mU3(或B2≥2qL mU).⑫ 2q2mUπL q3 m 2qU 1 【答案】 (1) L2 2-3L (2)33(3)B2> L mU3 或B2≥ 2qLmU 2q ●拓展 带电粒子的质量m=1.7×10-27 kg,电荷量q=1.6×10-19 C,以速度v=3.2×106 m/s沿垂直于磁场同时又垂直于磁场边界的方向进入匀强磁场中,磁场的磁感应强度为B=0.17 T,磁场的宽度l=10 cm,如图8-2-11所示. (1)求带电粒子离开磁场时的速度和偏转角; (2)求带电粒子在磁场中运动的时间以及出磁场时偏离入射方向的距离. - 4 - 【解析】 粒子所受的洛伦兹力F=qvB=8.7×1014 N,远大于粒子所受的重力G=1.7×1026 N,因此重力可忽略不计. (1)由于洛伦兹力不做功,所以带电粒子离开磁场时速度仍为3.2×106 m/s. - - v2 由qvB=m得轨道半径 r 1027×3.2×106mv1.7× r== m=0.2 m -qB1.6×1019×0.17 - 由图可知偏转角θ满足 l0.1 sin θ===0.5,故θ=30°. r0.2 2πm (2)带电粒子在磁场中运动的周期T=, qB 30°1 可见带电粒子在磁场中运动的时间t=()T= T 360°123.14×1.7×1027πm- t== s=3.3×108 s -196qB6×1.6×10×0.17 - 离开磁场时偏离入射方向的距离 d=r(1-cos θ)=0.2×(1- 3- ) m=2.7×102 m. 2 - - 【答案】 (1)3.2×106 m/s 30° (2)3.3×108 s 2.7×102 m - 5 - 因篇幅问题不能全部显示,请点此查看更多更全内容
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